Aspects énergétiques liés aux réactions nucléaires

On appelle défaut de masse


Le


D’autre part,



Dans la pratique, le défaut de masse est très faible par rapport aux masses des nucléons et du noyau. Pour l’hélium 4, celui-ci a une masse de



E en est Joule, m est en kilogramme, et




Par définition, l’énergie de liaison d’un noyau est l’énergie qu’il faut lui apporter pour séparer chacun de ses nucléons. D’autre part, c’est l’énergie libérée quand des nucléons isolés s’assemblent pour former un noyau. Le noyau d’hydrogène

On a :

Aussi, le kilogramme est avantageusement remplacé par l’unité de masse atomique u. Par définition, un atome de carbone 12 a une masse de 12 u.
D’autre part, une mole de carbone 12 a par définition une masse de 12 grammes. Ainsi,



On obtient :


Dans les calculs, quand les masses des noyaux sont données en u, il peut être intéressant de passer directement à l’énergie correspondante en MeV. En utilisant



Ci-après quelques valeurs couramment rencontrées :
Masse en kg | Masse en u | Energie correspondante en MeV | |
Proton |
![]() |
![]() |
938,272 |
Neutron |
![]() |
![]() |
939,565 |
Electron |
![]() |
![]() |
0,511 |

On a les masses suivantes :



La masse du système avant réaction :

Masse après réaction :

Ainsi, la masse n’est pas la même avant et après la réaction. Elle n’est pas une quantité conservée durant une réaction nucléaire. On définit la variation de masse comme :

Ici,

Ainsi, la relation d’Einstein devient :

La variation de masse est exprimée en unité de masse atomique, on utilise donc la correspondance


Remarque : Attention à ne pas confondre défaut de masse




L’énergie de liaison par nucléon est de 7,591 MeV pour

Fictivement, si on fournissait

Les énergies de liaison par nucléon de


On aurait libération d’une énergie de

En faisant le bilan de l’énergie absorbée par le système et de son énergie libérée, on retrouve


La courbe d’Aston donne la correspondance entre le nombre de nucléons A d’un noyau et son énergie de liaison par nucléon.

Cette courbe est croissante jusqu’à


• Pour les noyaux lourds (A>200), l’énergie de liaison par nucléon est relativement faible. Si l’édifice nucléaire est scindé en deux morceaux plus légers, par fission, les deux noyaux fils auront une énergie de liaison par nucléon plus forte.
• Pour les noyaux légers (A<20), si deux noyaux s’unissent en un seul, par fusion, alors son énergie de liaison par nucléon sera plus forte que celle des deux noyaux.
En conclusion, la fission des noyaux lourds et la fusion des noyaux légers engendrent une libération d’énergie. Bien entendu, fissionner des noyaux légers ou fusionner des noyaux lourds peut être réalisable, mais la réaction ne produirait pas d’énergie, car elle en absorberait !
• La fusion d’isotopes de l’hydrogène produit en moyenne une dizaine de MeV. Certes l’énergie produite est plus faible qu’avec une fission, mais si on se ramène à l’énergie libérée par nucléon, la fusion dégage parfois 4 fois plus d’énergie par nucléon que la fission.
• Les centrales nucléaires exploitent les réactions de fission afin de générer de la chaleur.
Parmi les réacteurs français en fonctionnement, on rencontre des puissances électriques de 900, 1300, ou 1500 MW. Certains réacteurs atteindront les 1600 MW.
• Les armes nucléaires sont une illustration de l’énergie colossale dégagée par des réactions nucléaires. La « puissance » des bombes est exprimée en kilotonne ou Mégatonne pour les plus puissantes. Cela représente la masse de trinitrotoluène (TNT, un puissant explosif) qu’il faudrait pour générer autant d’énergie que celle dégagée par la bombe. La combustion d’un kilogramme de TNT libère 4,6 MJ (MégaJoule).

La relation masse-énergie d’Einstein

L’énergie de liaison d’un noyau est l’énergie qu’il faut lui fournir pour séparer tous ses nucléons :

L’unité de masse atomique est une unité de masse adaptée à la physique nucléaire.
On a


Durant une réaction nucléaire, la masse totale du système varie. Si cette variation de masse


La courbe d’Aston donne l’énergie de liaison par nucléon en fonction du nombre de nucléons d’un noyau. Elle permet de voir que la fission de noyaux lourds et la fusion de noyaux légers libère de l’énergie.

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